以远场模型(平面波)为例,讲解时空采样定理!

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描述

一、时域与空域特性

以远场模型(平面波)为例,假设均匀线阵接收的为窄带信号,假设相邻振元间隔为d,入射角θ为:

Nyquist采样定理

从空域坐标来看,相邻振元的间隔为:dsinθ

等价到时间轴来看,采样点的间距为:dsinθ,对应时间间隔为:Nyquist采样定理

二、时、空域与采样定理

A、空域角度理解

相邻振元的相位差为:

Nyquist采样定理

以干涉仪为例,如果存在相位模糊,有

Nyquist采样定理

k为非零整数,如果希望不出现相位模糊

Nyquist采样定理

对应扫描边界Nyquist采样定理,则有Nyquist采样定理

容易证明,同干涉仪一样,均匀线阵谱估计中的导向矢量,如果不满足上面的约束条件,同样会有多峰的问题。

B、时域角度理解

前文提到,采样点对应的时间间隔为Nyquist采样定理,即采样周期。空域均匀线阵对应时域均匀采样,采样频率:

Nyquist采样定理

入射信号的频率为:

Nyquist采样定理

如果采样无混叠,需要满足Nyquist采样定理:

Nyquist采样定理

该约束条件等价于:

Nyquist采样定理

可以看出均匀线阵的相位无模糊对应时域均匀采样的奈奎斯特定理。多说一句,如果是非均匀线阵、圆阵等形式,可以理解成对应维度的非均匀采样;从空域角度理解,非均匀阵列可以解决模糊问题,从时域角度理解,稀疏采样/非均匀采样可以突破奈奎斯特采样定理。

三、时、空域及功率谱

波束形成主要对感兴趣的方向进行增强/抑制,而谱估计更多是参数估计问题,前者操作多为主动,后者操作多为被动,MVDR算法对二者均适用。这里暂且抛开应用场景,仅从时、空角度理解功率谱的”谱”特性。

接着上文的时域、空域思路,这里先从时域的角度来表述,为了简化均不考虑加窗情形。

A、时域角度理解

对于N点均匀采样的信号uN(n),对其进行傅里叶变换:

Nyquist采样定理

uN(n)的相关函数为:

容易证明有如下对应关系:

Nyquist采样定理

而相关函数对应的傅里叶变换为功率谱密度,可以求解功率谱密度:

Nyquist采样定理

B、空域角度理解

N个均匀线阵接收单元,对应的波束形成为:

Nyquist采样定理

即空域的波束形成可以理解为时域的傅里叶变换,

Nyquist采样定理

从而空域的功率谱密度可以等价为:

Nyquist采样定理

考虑到时域、空域具有等价性,空域的功率谱这么理解是合理的。

现在以常用的MVDR算法来理解这种等价性:

Nyquist采样定理

接收信号:

Nyquist采样定理

MVDR就是含有等式约束的最优化问题:

Nyquist采样定理

可以求解:

Nyquist采样定理

这个时候,如果将最优的w带入y,空域角度理解:y对应就是波束形成的结果。时域角度理解:y对应为傅里叶变换的结果。

通常MVDR的结果为E[y*y]的输出,根据上文分析可知,该结果从时域理解就是功率谱(差一个常数),所以从空域角度称作“谱”其实也是可以被接受的,对应功率(谱):

Nyquist采样定理

因为这是在空域,为了与时域功率谱的名字加以区别,可以称其为空间谱。

具体空间谱名称怎么由来,本文并没有考证。本文只是提供了一种理解“空间谱”名称的角度,至少MUSIC等算法的“谱”便与此不同,或许MUSIC等算法只是继承了“空间谱”这个名词也未可知。

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