红外/雷达兼容隐身材料成为了目前隐身技术研究的重点

摘要：随着各种新型探测雷达、先进红外探测器和精确制导武器的相继问世，红外/雷达兼容隐身材料已经成为了目前隐身技术研究的重点。综述了传统和新型红外/雷达兼容隐身材料的隐身原理和研究现状，并对未来红外/雷达兼容隐身材料的发展方向进行了总结与展望。

0引言

随着高新技术的发展以及各国军事力量的增强，各种军事侦察手段日新月异，现代电子侦察设备几乎涵盖了所有可利用的电磁波段，探测技术正在向复合化、智能化方向发展。在众多探测技术中，雷达探测和红外探测是两种最有效和最普遍的探测技术。因此，红外／雷达兼容隐身材料在隐身领域成为了学者们的重点研究对象。

雷达和红外两个波段的隐身对材料电磁特性的要求是相互制约的。其中，雷达隐身要求吸波材料在一定频率范围（如2-18GHz）内对电磁波强烈吸收，即具有低反射、高发射特性；而红外隐身则要求材料在红外波段（3-5μm和8-14μm）具有高反射、低发射特性。另外，雷达吸波材料会使入射电磁波衰减进而将其转换成热量，造成目标温度升高，而这又不利于红外隐身。经过国内外研究人员的多年钻研，发现有些材料在红外/雷达兼容隐身方面具有一定的应用潜力。本文结合近年来国内外的研究现状及进展，重点阐述了几种红外/雷达兼容隐身材料的隐身原理和研究现状。

1传统红外/雷达兼容隐身材料

1.1纳米材料

纳米材料具有优异的吸波性能。一方面，纳米材料的表面原子比例高、悬挂键多，因此具有较强的表面活性，可增加对入射电磁波的吸收；另一方面，量子尺寸效应会使分裂的电子能级处在10-2-10-4eV范围内，为吸收入射电磁波创造了新通道。另外，红外光的波长远大于纳米颗粒的尺寸，导致纳米材料对红外光具有高透过率，使红外探测器接收到的反射信号变得很微弱，进而实现红外隐身效果。红外/雷达兼容纳米隐身材料研究主要包括纳米金属与合金吸收剂、纳米磁性纤维吸收剂、碳纳米管吸收剂等几个方面。

1.1.1纳米金属与合金吸收剂

纳米金属微粉及其合金吸收剂具有较低的红外发射率以及较大的磁导率和介电常数，在雷达波段拥有优异的吸波性能。张静采用固相法制备了SmFeO3纳米粉末，并测试了样品的微波电磁特性及其红外发射率。结果表明，当样品厚度为2mm时，它在15.8GHz处具有最大反射损耗（-10dB），且红外发射率的最小值为0.58。武晓威等人采用均匀共沉淀法制备了包覆完整的ZnS/Al复合材料，并对其吸波性能和红外发射率进行了测试。结果表明，该粉体在8-14μm波段的最小红外发射率为0.4502，在12GHz处具有最大微波反射损耗（-16.73dB）。PanSJ等人采用两步球磨法制备了片状FeAl复合材料（见图１），并研究了球磨时间对其红外发射率及微波吸收的影响。结果表明，当球磨时间为30min时，该混合物表现出了优异的雷达/红外兼容特性（见图２）。它在6.5GHz处具有最大反射损耗（-13.6dB），低于10dB的吸收宽带为1.7GHz，在8-14μm波段的红外发射率约为0.1。

图1 FeAl复合材料的SEM照片

图2 FeAl复合材料的反射损耗及红外发射率

1.1.2纳米磁性纤维吸收剂

纳米磁性纤维吸收剂由于纤维形貌的各向异性而具有丰富的电磁波损耗机制。另外，纤维粒径尺寸为纳米级，长度为微米级，有较大的长径比，会对其红外反射特性产生特定影响。

于斌采用熔融纺丝法制备了一种芯层为聚丙烯与吸波剂混合物、皮层为金属粉与聚丙烯混合物的新型纤维。经研究发现，当金属粉的含量为15％时，该纤维的微波反射损耗低于-10dB的频宽可达2.39GHz，最小红外发射率为0.62。

1.1.3碳纳米管吸收剂

纳米碳管由于特殊结构及尺寸而具有良好的导电性能。碳管的微观结构为中空，这就为其管壁改性和管内掺杂提供了可能。沈曾民等人采用化学镀法制备了镀镍碳纳米管复合材料。当匹配层的厚度为0.97mm时，该材料在8-18GHz范围内的反射损耗低于-10dB的带宽为2.23GHz，可对提高材料的吸波性能产生有利影响。Zhang M等人通过表面氧化将螺旋聚硅烷（Helical Polysilane，HPS）包覆在改性的碳纳米管表面周围，制备了HPS/f-MWNTs复合材料（见图３）。经研究发现，该材料在8-14μm波段的红外发射率为0.576，明显低于纯HPS和f-MWNTs（见表１）。这是由于HPS的特定螺旋构象的协同效应以及有机聚合物与无机纳米粒子之间得到改善的界面相互作用所致。Pan W 等人成功制备了用聚酰胺（Polyamide，PA）包覆多壁碳纳米管（Multi-walled Carbon Nanotubes，MWNTs）的复合物。结果表明，PA在MWNTs表面上均匀包覆，没有损坏其内部结构（见图４）。该样品在9.7GHz处具有最大反射损耗（-20.65dB），反射损耗小于-10 dB的有效吸收宽带为3.2GHz，在8-14μm波段的红外发射率为0.503，因此这种材料具有优异的红外/雷达兼容隐身效果（见图５和表２）。

表1 红外发射率数据

图3 HPS/f-MWNTs复合材料的透射电子显微镜（TransmissionElectron Microscope，TEM）照片

图4 PA/MWNTs复合材料的TEM照片

图５ 在2-18GHz范围内A/MWNTs材料的反射损耗曲线

1.2导电高聚物

聚苯胺、聚吡咯、聚乙炔和聚噻吩等导电高聚物因其具有结构多样性、复合加工简单、分子设计性强以及电磁参数易调控等而成为研究重点。通过化学加工可使该材料的室温电导率在金属、半导体和绝缘体范围内变化，有利于调控导电性，使其表现出优异的吸波性能。

导电高聚物的吸波机理是利用某些具有共轭π电子的高分子聚合物的线性或平面形构型与高分子电荷转移络合物的作用来设计其导电结构，实现阻抗匹配和介电损耗，从而吸收电磁波。经研究发现，当电导率σ＜10-4s/m时，导电高聚物材料没有吸波特性；当σ＞1s/m时，材料具有金属特性，且有较好的电磁屏蔽作用；当10-4s/m＜σ＜1s/m时，材料具有半导体性质，可表现出优异的雷达隐身性能。但是它存在吸波频率窄、性质不稳定等缺点，若将其与磁性纳米粒子或其他吸波材料复合，则有望发展成为一种新的轻质、宽频微波吸收材料。高磊等人采用化学氧化法制备了聚苯胺（Polyaniline，PANI）与还原石墨烯复合材料，研究了石墨烯掺杂量对复合材料吸波性能的影响。结果表明，当样品厚度一定时，其吸波性能随着石墨烯含量的增加而变得越来越优异；当石墨烯含量为5％、匹配层厚度为3mm时，反射损耗小于等于-10dB的有效吸收带宽为3.3GHz（7.8-11.1GHz），并在98.99GHz处具有大小为-20.56dB的最低反射损耗（见图６）。Li Z等人采用溶胶——凝胶法制备了NiFe2O4/PANI和NiFe2O4/PPy复合材料，并对其微波吸收性能进行了测试。结果表明，该材料的吸波性能明显优于纯NiFe2O4材料。NiFe2O4/PPy复合材料的吸收频宽为4.5GHz，在8GHz处的最低微波反射损耗为-42dB。Wang Y等人采用水热法和原位聚合方法成功制备了MOF（Fe）/PANI纳米复合材料。经研究发现，该材料可以有效提升吸波性能，其样品在11.6GHz处具有最大反射损耗（-41.4dB），反射损耗小于-10dB的有效吸收带宽为5.5GHz。

表2 样品在室温下的红外发射率

图6 d＝3mm时，PANI和PCG1、PCG2、PCG5、的理论反射损耗曲线

导电高聚物的电导率具有很大的可调节性，可使其具有类金属特性，因此具有较低的红外发射率。Yang CC等人采用原位聚合法制备了BaTiO3/PANI、BaFe12O19和（BaTiO3＋BaFe12O19）/PANI复合材料，并对样品的吸波性能和红外发射率进行了测试。结果表明，这三种样品都表现出了优异的红外/雷达兼容隐身效果。周亦康采用“掺杂——脱掺杂——再掺杂”以及原位聚合的方法成功制备了樟脑磺碱掺杂的PANI材料，并研究了掺杂浓度对样品红外发射率以及微波性能的影响。结果显示，当掺杂浓度为２∶２时，样品在红外辐射的大气窗口（3-5μm和8-14μm）波长下的红外发射率分别为0.46和0.29，在13.75GHz处达到最大反射损耗（-27.43dB），9.84-18GHz范围内的反射率均低于-10dB。

导电高聚物在雷达/红外兼容隐身材料方面的研究及应用潜力十分巨大，但是在实用化道路上还存在一些问题。由于链间存在很强的相互作用，导电高聚物材料具有很差的溶解性，致使可加工性变差。尽管可溶性聚合物在一定程度上改善了加工性能，但是仍无法避免结构缺陷对其应用性能的不利影响。此外，掺杂剂是通过扩散作用进入高聚物链中的，因此它们之间仅仅依靠正负电荷中和来保持平衡，不存在任何化学键，使得导电高聚物性能不稳定，并且导电高聚物的室温电导率会随时间逐渐减小，从而影响适用范围。为了提高导电高聚物在雷达／红外兼容隐身方面的实用性，必须要提高导电高聚物的加工性能及稳定性能。

1.3掺杂氧化物半导体

作为一类重要的功能材料，掺杂氧化物半导体具有优异的光、电、磁等特性，在光降解、光催化和场效应晶体管等诸多领域有着广泛应用。它主要由金属氧化物（主体）和掺杂剂（载流子供体）组成，如SnO2、InSnO3（ITO）、In2O3等。在红外吸收波段，由于红外光的波长较长，光子能量小于半导体禁带宽度，半导体材料对其不存在本征吸收。对光子吸收起主要作用的是自由载流子。根据半导体连续光谱理论，红外光在半导体中的传播特性与等离子频率ωＰ有关：

或由波长表示：

式中，m为有效电子质量；ｃ为光速；ε０为真空介电常数；ｅ为电子电荷；Ｎ为载流子浓度。

经研究发现，当入射电磁波的频率发生变化时，掺杂氧化物半导体的红外发射率也会随之改变。当入射电磁波的频率与等离子频率一致时，自由载流子与入射电磁波相互作用，产生共振效应，使其红外发射率增大。在提高自由载流子浓度时，共振吸收峰会向红外波段移动，使其对红外光产生高反射率（见图7）。根据式（1）和式（2）可知，等离子体频率主要与载流子浓度Ｎ有关，而载流子浓度则可通过控制掺杂条件进行调整。因此，经过适当调整，可以使掺杂氧化物半导体具有良好的红外隐身效果。

图7 掺杂半导体材料的透射率和反射率示意图

掺杂氧化物半导体材料的雷达波吸收机理为介电损耗，主要是传导损耗和电极化，这取决于复介电常数虚部ε″值的大小。在入射电磁波的作用下，氧化物半导体会发生电子极化、离子极化、固有偶极子的取向极化和界面极化。其中，电子极化和离子极化具有恢复力大、阻尼小的特征，它们的共振频率出现在紫外和红外波段，因此在微波范围内对入射电磁波几乎没有任何吸收。而固有偶极子极化及界面极化属于弛豫型极化，均有较大的阻尼和较小的恢复力，其共振频率都在射频区域以及微波区域，所以在微波范围内引起的介电损耗相对较强，由此决定虚部ε″的大小。随着掺杂量的增加，材料中的离子数及电偶极子数增多，而不同价态离子间会出现电子转移，导致电导率增大。根据驰豫型极化理论，复介电常数的虚部ε″值随着电导率的增加而增大。

材料的吸收系数为：

根据Hugan-Rubens近似理论，材料的反射率为：

式中，ω为入射波的频率；σ为电导率；ε０为真空介电常数。从式（3）和式（4）中可以看出，ε′、ε″、σ和ω等参数决定雷达吸收系数和反射率的大小。因此，可通过选取合适的氧化物半导体材料、掺杂元素以及制备工艺来获得最优参数，从而实现良好的雷达隐身效果。

Fernandes GE等人制备了掺铝氧化锌，发现样品在中远红外波段具有较低的红外发射率，并且在1-30GHz范围内的反射率损耗最高可达-22dB。Shu RW 等人采用化学共沉淀法制备了Ni掺杂的ZnO/Al复合纳米材料。当ZnO浓度为50wt％，Ni掺杂浓度为12mol％时，复合材料具有最小红外发射率（0.37）。当匹配层的厚度为4.5mm时，13.6GHz处的反射率达到-32.5dB，使得该材料具有优异的红外／雷达兼容隐身效果（见图８）。Zhang ZY等人采用水热法成功制备出了一种具有层状结构的SnO2/ZnO纳米复合材料，并研究了其红外发射率和雷达波吸收性能。结果表明，该材料在9.2GHz处具有最大反射损耗（-32.51dB），有效吸收带宽（反射损耗小于-10dB）为3.5GHz，中红外和远红外波段的平均红外发射率分别为0.65和0.89，红外/雷达兼容隐身性能明显优于ZnO或SnO2材料。

掺杂氧化物半导体材料的制备过程简单，应用广泛，但性能稳定性差，限制了其进一步发展。这就需要运用多元化手段，通过复合化处理来改善其性能稳定性，并从理论上加以创新。

2新型红外／雷达兼容隐身材料

随着物理学和化学的飞速发展，越来越多的新型材料被发现并制备出来，例如电磁超材料和光子晶体等。由于具有一些特殊的物理化学性能，它们在军事战争领域有着巨大的应用潜力。

2.1光子晶体

光子晶体是20世纪90年代快速发展起来的一种具有周期性介电结构的新型人工结构材料。由于光子晶体存在光子带隙，特定频率的电磁波无法在光子晶体中传播而被完全反射，因此利用禁带位于红外探测器工作波段的光子晶体，可以有效抑制目标红外辐射传播，从而实现红外隐身。刘必鎏等人采用SnO2和CdSe制备的一维光子晶体在中远红外波段存在很强的反射禁带。为了扩展光子带隙，他们构造出了一种双周期异质结CdSe/ SnO2光子晶体。如图９所示，该晶体表现出了高反射特性。Fleming JG通过用化学气相沉积法将钨回填在去除Si的多晶硅SnO2结构上，制备了在8-12μm波段表现出高反射特性的三维光子晶体（见图10和图11）。图10中，数字表示硅棒层数，L表示硅棒之间的距离。

图8 样品的红外发射率（a）及反射损耗（b）

图9 双周期异质结一维光子晶体的反射光谱

图10 三维光子晶体的扫描电子显微镜（ScanningElectron Microscope，SEM）照片

图11 三维光子晶体的反射谱图

光子晶体在微波波段具有电磁带隙，可表现出不同于其他材料的电磁特性，因此在雷达波吸收方面具有很大的应用潜力。Wang Q等人成功制备出了一种具有4个异质结构的光子晶体，且每个异质结构的Ge/ZnS介质层的厚度不同。结果表明，该材料在中远红外波段的反射率高于90％，在3-5μm和8-14μm波段的红外辐射强度分别为0.073和0.042；而且该样品在雷达波段具有很高的透过率（见图12），完全可以实现红外雷达兼容隐身。Wang Q等人制备了基于硒化锌、锗以及掺杂硅的一维光子晶体（见图13）。结果表明，该光子晶体不但对太赫兹波具有很好的透射性，而且在中远红外波段也具有优异的红外发射率。这些新颖的光子晶体制作技术为红外/雷达兼容隐身材料的制备提供了新思路。

光子晶体因其结构设计性强、性能易调控而成为红外雷达兼容隐身材料的研究热点，但是目前该研究尚处于理论和实验探索初期。要想实现在军事装备上的应用，还有两个方面的问题亟待解决：（1）制造高质量的三元光子晶体；（2）实现光子晶体隐身材料的规模化生产及应用。

图12 Ge/ZnS光子晶体的红外反射性能和（2-18GHz）雷达波段透过性能

2.2超材料

一般来说，超材料是指人工制备的一种具有亚波长周期性结构并呈现出天然材料所不具备的超常物理性质（如负磁导率、磁导率与介电常数双负、负折射、亚波长超透射等）的复合材料。由于该材料具有可设计性，人们能够设计出特定电磁参数的超材料结构单元，使其在特定频点或频段内对电磁波进行有效吸收。

图13 一维光子晶体的结构简图

Landy N等人设计出了一种具有三明治结构的超材料MPA（见图14）。该结构在11.65GHz处具有明显的共振效应，可对电磁波进行有效吸收。通过理论计算可知，当超材料单元为亚波长尺寸时，MPA的工作频率可以扩展到红外以及可见光波段。李君哲等人通过对频率选择表面（FrequencySelective Surface，FSS）进行分析，认为选取合理的结构参数后便可获得良好的兼容隐身效果。他们最后设计出了FSS/RPP复合超材料。结果表明，该材料可以较好地实现红外/雷达兼容隐身。何路设计了一种具有全金属结构的超材料吸波体。该吸波体由多级金属凹槽（Multi Level Metal Groove，MMG）组成（见图15）。当MMG凹槽高度为9.55mm时，MMG超材料表现出优异的吸波性能，反射损耗小于等于-20dB的吸收峰总共有6个（8-20GHz），8-14μm波段的红外发射率小于0.05（相应反射率大于95％），从而实现了红外／雷达兼容隐身。

随着材料制备水平以及探测技术的快速发展，传统材料红外/雷达兼容隐身性能的提升将会面临巨大挑战。超材料由于具有超常的物理特性而得到科研人员的青睐，为红外/雷达兼容隐身材料的发展提供了新方向。然而，作为一种全新的材料系统，超材料的相关研究目前仍以模拟仿真为主，离实际应用阶段还存在一系列技术障碍。随着科研人员的不懈探索与研究，超材料将会在红外/雷达兼容隐身领域发挥更大、更关键的作用。

图14 超材料MPA的结构示意图：（a）单元胞模型图；（b）反射、透射和吸收强度示意图

图15 全金属MMG兼容隐身超材料单元的结构简图（h＝9.5mm，p＝8mm，c＝1mm，d＝0.5mm，t＝0.5mm，g＝0.5mm）

3总结

随着微电子技术的不断发展以及各种先进探测器的相继问世，单一波段隐身材料难以满足现代战争的需求，因此隐身材料研究需要向多波段兼容隐身方向发展。红外/雷达兼容隐身技术不仅是隐身材料发展的需要，而且也是国家军事力量发展的需要。目前，红外/雷达隐身材料的发展虽然取得了一定的研究成果，但是仍然还存在红外/雷达兼容隐身机理研究不透彻、制备工艺不完善、材料稳定性差等问题。随着科技的不断进步以及红外/雷达兼容隐身材料研究的不断深入，这些问题都将会迎刃而解，红外/雷达兼容隐身材料也必将在未来隐身领域大放异彩。