高压放大器在多波长干涉相位同步解调方法研究中的应用

　　实验名称：基于激光相位分立调制的多波长干涉相位同步解调方法研究

　　研究方向：激光测量

　　测试目的：

　　在长度测量中，绝对距离测量（ADM）可实现高精度、大范围和瞬时距离测量，与相对位移测量（RDM）相比，不需要对干涉条纹进行连续计数即可实现精密测量，广泛应用于高端装备制造、大尺寸机械零部件的检测和飞机装配等领域。多波长干涉测量法是一种最基本的，也是应用最为广泛的绝对距离测量方法，其中多波长对应干涉相位的精确解调是最为关键的问题之一。

　　测试设备：ATA-2082高压放大器、激光器、半波片、分光镜、迈克尔逊干涉仪、测量角锥棱镜、纳米定位线性平台、非接触式电容式传感器、反射镜、光电探测器。

　　图：FDM双波长干涉光路实验装置

　　实验过程：

　　以FDM双波长干涉相位同步解调方法为例，对其进行了仿真分析及实验验证。搭建了所提出的FDM双波长干涉测量光路，进行了系统稳定性实验、纳米级位移测量实验、纳米级步进非线性误差实验、两位位移解调同步性实验、动态相位解调实验。

　　由于侧重于研究多波长干涉相位解调的性能，所以采用两个自由空间的频率稳定He-Ne激光器（632.991nm，633.429nm），主要通过纳米位移测量等实验分析相位解调的精度和非线性误差。光路中采用两个半波片（HWP）使激光光束的偏振方向与EOM的光轴（EO-PM-NR-C1，Thorlabs）成45°。采用两个EOM对两束激光以不同频率进行相位调制后在分光镜（BS）处合光。在迈克尔逊干涉仪中，测量角锥棱镜（M2）安装在纳米定位线性平台上。采用非接触式电容式传感器测量，线性平台具有亚纳米级分辨率和±1nm的可重复性，闭环行程范围和线性误差分别为15μm和0.03%。FDM干涉激光信号被反射镜（R2）反射后由光电探测器探测。使用定制的基于FPGA的ADC&DAC开发板进行信号处理，包括生成相位调制信号，获取FDM干涉信号和解调干涉相位。产生的相位调制信号由双通道高压放大器（ATA-2082，Aigtek）放大后用来驱动电光调制器EOM。相位调制信号和低通滤波器的设置与模拟信号相同（ω1=146kHz，ω2=195kHz，ωt=100Hz，ωL=49kHz）。通过调整高压放大器的放大倍数，将两个EOM的正弦相位调制深度均设置为约2rad。

　　1、稳定性实验

　　为了测试FDM干涉相位同步解调系统在测量镜M2静止时，环境因素对两路相位解调结果的影响，对EOM施加正弦加三角波复合调制，同时记录两路干涉信号解调相位的变化情况。实验结果如图2所示。

　　图2：稳定性实验结果

　　从图2中可以看出：在1个小时内两路相位变化约为70°，每分钟约变化1.2°，对于干涉信号相位解调实验，一般能够在毫秒级时间内完成，上述目标漂移对多波长干涉测量结果的影响可忽略不计。

　　2、步进测量实验

　　为了测试FDM双波长干涉相位同步解调系统在纳米级范围内位移测量精度。在实验开始之前，先对光路进行微调，以保证光电检测器能够接收到正常的干涉信号。接着调节光电检测器的增益旋钮，以将位移测量信号的强度调至适当的大小。将测量镜安装在行程为15μm，重复定位精度为±1nm的P-753.1CD精密线性促动器上，从0开始使其以10nm的步长步进，步进到1μm，共100个点，导轨的步进速度设置为1μm/s。PC控制软件对实验过程中的解调位移和P-753.1CD精密线性促动器的位置进行了同步记录。实验结果如图3、图4所示。

　　图3：第一路步进实验结果

　　图4：第二路步进实验结果

　　为了清晰地观察，位移测量数据分别向上平移2μm。研制系统的线性位移测量数据与P-753.1CD精密线性促动器的定位数据间的最大偏差分别为1.64nm、1.61nm，两者都在±2nm范围内，标准偏差分别为0.81nm、0.75nm，均在1nm范围之内，说明FDM双波长干涉相位同步解调系统能够实现纳米级的测量精度。

　　3、非线性误差测量实验

　　为了测试FDM双波长干涉相位同步解调系统非线性误差的大小，将测量镜安装在行程为15μm，重复定位精度为±1nm的P-753.1CD精密线性促动器上，从0开始使其以10nm的步长步进，步进到3μm，共300个点，导轨的步进速度设置为1μm/s。每一次步进，实时的导轨位置和解调位移值是被同时记录的，直到测量结束，两路位移解调的结果如图5、图6所示，其中图5(a)、图6(a)表示系统所解调的位移测量值、精密导轨的位置以及每次步进的误差值，图5(b)、图6(b)是误差值的FFT分析结果。

图5：第一路非线性误差测量和FFT分析结果
 

图6：第二路非线性误差测量和FFT分析结果
 

　　由于外部环境的变化，如温度、CO2浓度等，此外P-753.1CD的运动方向与光束的方向也有一定的角度偏差，这些都使得位移解调结果具有线性误差，但不是非线性误差的范畴。所以图5和图6中表示的是去除了线性误差之后的位移误差。由于相位解调算法中的反正切操作，可能会引入周期为π的非线性误差，因此如果相位解调出现非线性误差，则会在二次谐波分量出现一个峰值。但是在图5和图6所示位移偏差的FFT分析中，二次谐波分量处两个位移偏差的非线性误差均小于0.3nm。在一阶条纹（周期为2π）处的0.6nm的较大非线性误差，是由实验设置中PBS的偏振泄漏引入，而不是由相位解调系统引起，说明了FDM双波长干涉相位同步解调系统具有较小的非线性误差。

　　4、两路位移解调同步性实验

　　为了测试FDM双波长干涉相位同步解调系统中两路相位解调的一致性。将测量镜安装在行程为15μm，重复定位精度为±1nm的P-753.1CD精密线性促动器上，从0开始使其以10nm的步长步进，步进到500nm，共50个点，导轨的步进速度设置为1μm/s。每一次步进，实时的导轨位置和解调位移值被同时记录，直到测量结束，两路位移解调的结果及其差值如图7所示。

　　图7：两路相位解调同步性实验

　　为了清晰地观察，第一路的位移测量数据向上平移200nm。图中可以清晰看出，两路解调位移偏差在±2nm范围内，证明了FDM双波长干涉相位解调系统中的两路位移解调具有良好的同步性。

　　5、动态相位解调实验

　　为了测试系统动态相位同步检测的性能，实施了双路的动态相位解调实验。对于动态目标，总谐波失真（THD）为所有谐波的等效均方根（RMS）幅度与基频幅度的比值，用于评估相位解调的非线性。由于THD分析要求输入是单频信号，因此施加正弦电压以使测量镜M2以30Hz的频率在7rad的动态范围内运动。以10kHz的速率同时记录两个解调相位，如图8所示。根据图9所示的THD分析结果，检测到的相位1和相位2的基频分别为29.91Hz和29.99Hz，THD分别为7.65%和7.70%，信噪比（SINAD）均为21.64dB，证明了所提出的动态相位同步检测方案的可行性。

　　图8：两路正弦相位解调结果

　　图9：THD分析结果

　　实验结果：

　　在FDM双波长干涉相位同步解调系统验证实验中：系统稳定性实验结果良好，具备所需要的测量实验条件；在纳米位移测量实验中，最大的步进误差不超过±2nm，而标准偏差不大于1nm；通过纳米级的非线性误差测量实验，证明了该方法的非线性误差较小，在0.4nm以下；两路位移解调同步性实验中，两路实时解调位移差值在±2nm范围内，验证了两路相位解调具有较高的同步性；动态相位解调实验中，施加线性变化的正弦电压使测量镜以30Hz的频率在7rad的动态范围进行移动，以10kHz的速率同时记录两个解调相位，检测到的相位1和相位2的基频分别为29.91Hz和29.99Hz，THD分别为7.65%和7.70%，SINAD均为21.64dB。通过上述实验，验证了FDM双波长干涉相位解调系统具有良好的性能。

　　安泰ATA-2082高压放大器：

　　图：ATA-2082高压放大器指标参数

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　　本文实验案例参考自知网论文《基于激光相位分立调制的多波长干涉相位同步解调方法研究》